قياس المجال الكهربائي في محاور اسناد مختلفة

بعد الملاحظات التجريبية التي اثبتت عدم تغير شحنة الجسيم المتحرك لابد من ايجاد علاقة تتعلق بالمجال الكهربائي لكي تبقى الشحنة ثابتة تحت تأثير تحويلات لورنس في جميع محاور الاسناد. فاذا قاس مشاهد في محور الاسناد s مجالا كهربائيا  عند زمن معين، فما هو المجال الكهربائي الذي يقيسه المشاهد في محور الاسناد sʹ الذي يتحرك بسرعة ثابتة تساوي v بالنسبة لمحور الاسناد s في اللحظة الزمنية نفسها؟

وللإجابة على هذا السؤال نأخذ لوحين ساكنين في محور الاسناد s يوازيان المستوى (x, z) كما هو موضح في الشكل (1.1) ونفرض ان شحنة كهربائية مقدارها Q قد تم توزيعها بصورة متجانسة على اللوحين بحيث ان كثافة الشحنة السطحية على احدهما +σ وعلى اللوح الاخر σ-.

مشاهد في محور الاسناد s يمكن ان يقيس شدة المجال الكهربائي باتجاه الاحداثي y فيجده مساويا الى :

    (1.1)

في محور الاسناد sʹ الذي يتحرك بسرعة v باتجاه الاحداثي x الموجب نسبة لمحور الاسناد s نلاحظ ان بعدي اللوحين يلتصقان في هذا الاتجاه بمقدار (1-β²)^1/2 حيث ان =v/cβ. وبما ان الشحنة الكلية Q تبقى دون تغيير تحت هذا النوع من التحويلات فان كثافة الشحنة السطحية ʹσ ستزيد على σ بمقدار (1-β²)^1/2 اي ان :

   (1.2)

لذا يمكن كتابة المجال الكهربائي Eʹ_y في محور الاسناد sʹ كالآتي :

   (1.3)

الشكل (1.1) : لوحان متوازيان مشحونان، في حالة سكون موازيان للإحداثي x في s وبنقل الحدث الى sʹ فانهما يتحركان بالاتجاه السالب للإحداثي x.

الشكل (1.2) : اللوحان عموديان على الاحداثي x وهما في حالة سكون في s. عندما ينقل الحدث الى sʹ فانهما يتحركان بالاتجاه السالب للإحداثي x.

ولو ناقشنا حالة مختلفة عندما يتعامد اللوحان الساكنان المشحونان على الاحداثي x في محور الاسناد s كما موضح في الشكل (1.2)، فمن الممكن والحالة هذه ان يسجل المشاهد في هذا المحور مجالا كهربائيا باتجاه x مقداره :

   (1.4)

وعندئذ تصبح كثافة الشحنة السطحية الموزعة على اللوحين في محور الاسناد sʹ مساوية تلك في محور الاسناد s لأن بعدي اللوحين لا يحدث لهما تغيير وانما المسافة بينهما هي التي تعاني تغييرا وهذا التغيير لا يدخل في حسابات المجال الكهربائي باتجاه الاحداثي x، لذا فان :

   (1.5)

   (1.6)

من المعادلتين (1.3) و (1.6) من الممكن صياغة حالة عامة مناسبة للحركة النسبية في اي اتجاه للشحنات الكهربائية الساكنة في محور الاسناد s التي تعتبر مصدرا للمجال الكهربائي  ولنأخذ محور الاسناد sʹ الذي يتحرك بسرعة منتظمة v بالنسبة لمحور الاسناد s ثم نحلل المجال الكهربائي عند أية نقطة في s الى مركبتين : الاولى موازية لاتجاه v وهي E_II والاخرى عمودية على اتجاه v وهي E_┴.

وفي نفس اللحظة الزمنية والمكانية نحلل المجال الكهربائي ʹ. في محور الاسناد sʹ الى مركبتين ايضا : الاولى موازية لاتجاه v وهي Eʹ_II والاخرى عمودية عليه وهي  وبالاستعانة بالمعادلتين (1.3) و (1.6) نكتب :

  (1.7)

    (1.8)

مواضيع ذات صلة

Relativistic energy

Relativistic mass

Transformation of velocities

The twin paradox

Equivalence of mass and energy

Relativistic dynamics

The Lorentz contraction

Transformation of time

The Michelson-Morley experiment

نظرية المفعول الكهروضوئي ونقد معادلة ط = ك × سر2 للعالم حسن كامل الصباح:

معادلة أينشتاين جامدة المضمون

تاريخ المعادلة المشهورة الطاقة = الكتلة × مربع سرعة الضوء ط = ك × سر2