1

المرجع الالكتروني للمعلوماتية

تاريخ الفيزياء

علماء الفيزياء

الفيزياء الكلاسيكية

الميكانيك

الديناميكا الحرارية

الكهربائية والمغناطيسية

الكهربائية

المغناطيسية

الكهرومغناطيسية

علم البصريات

تاريخ علم البصريات

الضوء

مواضيع عامة في علم البصريات

الصوت

الفيزياء الحديثة

النظرية النسبية

النظرية النسبية الخاصة

النظرية النسبية العامة

مواضيع عامة في النظرية النسبية

ميكانيكا الكم

الفيزياء الذرية

الفيزياء الجزيئية

الفيزياء النووية

مواضيع عامة في الفيزياء النووية

النشاط الاشعاعي

فيزياء الحالة الصلبة

الموصلات

أشباه الموصلات

العوازل

مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة

فيزياء الجوامد

الليزر

أنواع الليزر

بعض تطبيقات الليزر

مواضيع عامة في الليزر

علم الفلك

تاريخ وعلماء علم الفلك

الثقوب السوداء

المجموعة الشمسية

الشمس

كوكب عطارد

كوكب الزهرة

كوكب الأرض

كوكب المريخ

كوكب المشتري

كوكب زحل

كوكب أورانوس

كوكب نبتون

كوكب بلوتو

القمر

كواكب ومواضيع اخرى

مواضيع عامة في علم الفلك

النجوم

البلازما

الألكترونيات

خواص المادة

الطاقة البديلة

الطاقة الشمسية

مواضيع عامة في الطاقة البديلة

المد والجزر

فيزياء الجسيمات

الفيزياء والعلوم الأخرى

الفيزياء الكيميائية

الفيزياء الرياضية

الفيزياء الحيوية

الفيزياء العامة

مواضيع عامة في الفيزياء

تجارب فيزيائية

مصطلحات وتعاريف فيزيائية

وحدات القياس الفيزيائية

طرائف الفيزياء

مواضيع اخرى

علم الفيزياء : الفيزياء الكلاسيكية : الميكانيك :

تردد الحركة التوافقية البسيطة

المؤلف:  فريدريك بوش ، دافيد جيرد

المصدر:  اساسيات الفيزياء

الجزء والصفحة:  ص 506

12-7-2016

6306

تردد الحركة التوافقية البسيطة

يعتبر إيجاد تعبير لتردد الحركة التوافقية البسيطة باستعمال حساب التفاضل والتكامل مسألة مباشر تماما.

 

الشكل ((1: عندما يتحرك الجسيم Q على محيط دائرة نصف قطرها x0 بسرعة ثابتة المقدار v0، تتحرك النقطة P حركة توافقية بسيطة من –x0 ≤ x ≤ x0 ، ونظراً لأن نصف قطر الدائرة x0 ، اذن x = x0 cos θ.

سوف نبدأ بتخيل جسيم Q يتحرك بسرعة v0 المقدار في دائرة نصف قطرها x0. هذه الدائرة تسمى دائرة الاسناد، ويمثل الشكل (1) رسما تخطيطيا لهذه الحركة. ويمكن أيضا وصف حركةQ  بأنها حركة ذات سرعة زاوية /Δt = ωθΔ ثابتة تعطى بالعلاقة  = v0/x0ω , أن ω تقاس بالزاوية نصف القطرية لكل ثانية . وكلن الدورة T  التي يصنع خلالها الجسيم Q دورة كاملة هي الزمن اللازم للدوران حول الدائرة مرة واحدة ، أو:

إذن ، تردد الحركة f ، أي عدد الدورات لكل ثانية , هو مجرد مقلوب الدورة:

لا حظ في الشكل 1)) أن النقطة p  تمثل موضع مسقط الجسيمQ  على المحور x ، حيث x = x0 cos θ لأي قيمة للإحداثي x ومعنى ذلك أنه عندما يدور الجسيم q على محيط الدائرة دورة كاملة فإن p تتحرك على استقامة المحور x من يوجد معادلة الى –x ثم تعود الى +x0 بنفس الدورة وبنفس التردد كالجسيم Q تماما وسوف  نثبت الان أن p  تتحرك SHM  .

تعطى العجلة الطاردة المركزية للحركة الدائرة للجسيم Q بالعلاقة:

 

لاحظ أن هذه العجلة ac تعمل في اتجاه نصف القطر الى داخل , كما هو مبين بالشكل ( (1وبناء على ذلك فإن العجلة المناظرة للنقطة P تساوي مركبة ac في اتجاه المحور X:

 

وتعني الإشارة السالبة أن عجلة النقطة p , أي (p)a تؤثر في الاتجاه السالب للمحور x . إذن ، باستخدام التعبير الخاص بالعجلة الطاردة المركزية ac والعلاقة معادلة نحصل على:

1))           

حيث w ثابتة . هذا يثبت أن النقطة P تتحرك SHM , وذلك لان العلاقة a = -kx تمثل الصورة العاملة لعجلة الحركة التوافقية البسيطة.

الآن أصبح إيجاد تردد الحركة التوافقية البسيطة عموما مسألة في غاية البساطة ، فبأستعمال المعادلة (1) نجد أن:

 

حيث k ثابت القوة. وهكذا يمكن تعريف ω كالتالي :

   2))           

إذن , تردد الحركة التوافقية البسيطة للنقطة P  هو:

  (3)            

كما أن دورة الحركة التوافقية البسيطة هو:

          (4)   

وحيث أن هذا الاشتقاق لا يختص بمثال محدد للحركة التوافقية البسيطة ، يمكننا إذن استنتاج ان المعادلتين (3) و(4) هما التعبيران العامان لتردد ودورة أي نظام يتحرك SHM وعليه ، إذا أمكننا إيجاد ثابت القوة h لنظام معين , يمكننا إيجاد f وτ  لهذا النظام مباشرة.

EN

تصفح الموقع بالشكل العمودي